Ceyms Klerk Makswell

Ceyms Klerk Makswell (inglizçä James Clerk Maxwell; 1831-1879, Kembric, Angliä) - Böyekbritaniä fizigı, matematigı, mexanigı. Şotland millätle.

Ceyms Klerk Makswell inglizçä James Clerk Maxwell
Ceyms Klerk Makswell
Tulı iseme	James Clerk Maxwell
Hönäre	fizik-teoretik, matematik, mexanik
Tuu datası	13 iyün 1831(1831-06-13)
Watandaşlığı	Böyekbritaniä
Ülem datası	5 noyäber 1879(1879-11-05) (48 yäş)

London patşalıq cämğiäteneñ äğzası (1861).

Makswell klassik elektrodinamikanıñ nigezlären sala - Makswell tigezlämäläre.

Fizikağa taypılma ağım, elektromagnit qır töşençälären kertkän, elektromagnit dulqınnarı buluın, ut basımın, utnıñ elektromagnit täbiğäten döres farazlağan.

Makswellnıñ iñ zur açışı - üzgärüçän elektromagnitik qırda taypılma ağım buluı turındağı farazı häm şul faraznı isbatlawı.

Gazlarnıñ kinetik teoriäsenä nigez salğan.

Termodinamikağa häm molekulalar fizikasına zur öleş kertkän.

Tösle fotografiä mäsläkläreneñ avtorı.

Sığılmalılıq teoriäsenä, matematikağa öleş kertkän.

Fänni qazanışları

Makswell tigezlämäläre

Differentsial' küreneş

İzotrop, berişle, dispersiäsez moxitta Makswell tigezlämäläre:

SGS	Sİ
$\nabla \cdot \mathbf {E} =4\pi \,{\frac {\rho }{\varepsilon }}$ $\nabla \cdot \mathbf {B} =0$ $\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {1}{c}}{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$ $\nabla \times \mathbf {B} ={\frac {4\pi }{c}}\,\mu \,\mathbf {j} +{\frac {\varepsilon \mu }{c}}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}$	$\nabla \cdot \mathbf {E} ={\frac {\rho }{\varepsilon \varepsilon _{0}}}$ $\nabla \cdot \mathbf {B} =0$ $\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$ $\nabla \times \mathbf {B} ={\mu \mu _{0}}\mathbf {j} +{\frac {\varepsilon \mu }{c^{2}}}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}$

Turı kilüçe qanunnar:

İsem	SGS	Sİ	Taswir
Elektr induktsiäse öçen Gauss teoreması	$\nabla \cdot \mathbf {D} =4\pi \rho$	$\nabla \cdot \mathbf {D} =\rho$	Электрический заряд является источником электрической индукции.
Magnit induktsiä öçen Gauss teoreması	$\nabla \cdot \mathbf {B} =0$	$\nabla \cdot \mathbf {B} =0$	Не существует магнитных зарядов . Если свободные магнитные монополи будут экспериментально обнаружены, это потребует введения в закон Гаусса для магнитного поля плотности магнитных зарядов и плотности их токов в закон индукции Фарадея.
Faradey qanunı	$\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {1}{c}}\,{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$	$\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$	Изменение магнитной индукции порождает вихревое электрическое поле.
Magnit qır tsirkulätsiäse	$\nabla \times \mathbf {H} ={\frac {4\pi }{c}}\mathbf {j} +{\frac {1}{c}}{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$	$\nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {j} +{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$	Электрический ток и изменение электрической индукции порождают вихревое магнитное поле

İntegral' küreneş

İsem	SGS	Sİ	Taswir
Elektr induktsiäse öçen Gauss teoreması	$\oint _{s}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {s} =4\pi Q$	$\oint _{s}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {s} =Q$	Поток электрической индукции через замкнутую поверхность $s$ пропорционален величине свободного заряда, находящегося в объёме $v$, который окружает поверхность $s$.
Magnit induktsiä öçen Gauss teoreması	$\oint _{s}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} =0$	$\oint _{s}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} =0$	Поток магнитной индукции через замкнутую поверхность равен нулю (магнитные заряды не существуют).
Faradey qanunı	$\oint _{l}\mathbf {E} \cdot d\mathbf {l} =$ $-{\frac {1}{c}}{\frac {d}{dt}}\int _{s}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s}$	$\oint _{l}\mathbf {E} \cdot d\mathbf {l} =$ $-{\frac {d}{dt}}\int _{s}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s}$	Изменение потока магнитной индукции, проходящего через незамкнутую поверхность $s$, взятое с обратным знаком, пропорционально циркуляции электрического поля на замкнутом контуре $l$, который является границей поверхности $s$.
Magnit qır tsirkulätsiäse	$\oint _{l}\mathbf {H} \cdot d\mathbf {l} =$ ${\frac {4\pi }{c}}I+{\frac {1}{c}}{\frac {d}{dt}}\int _{s}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {s}$	$\oint _{l}\mathbf {H} \cdot d\mathbf {l} =$ $I+{\frac {d}{dt}}\int _{s}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {s}$	Полный электрический ток свободных зарядов и изменение потока электрической индукции через незамкнутую поверхность $s$, пропорциональны циркуляции магнитного поля на замкнутом контуре $l$, который является границей поверхности $s$.

Makswell büleneşe

Makswell büleneşe impuls buylap älege temperaturada kisäkçä tabu ixtimallığın taswirlıy.

$\mathrm {d} w={\frac {1}{(2\pi mkT)^{3/2}}}\cdot \mathrm {exp} \left(-{\frac {p^{2}}{2mkT}}\right)\mathrm {d} p_{x}\mathrm {d} p_{y}\mathrm {d} p_{z}$

Makswell büleneşe

Berençe tösle fotografiä

1855 yılda Makswell dönyada berençe tösle fotografiäne yasıy:

Tartan tasmanıñ fotosı

Taypılma ağım

$\operatorname {rot} \mathbf {H} =\mathbf {j} +{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$

Tigezlämädän kürengänçä, ${\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$ zurlığı ütkärüçän cisemdäge ağım tığızlı j kebek ük magnit qırı xasil itä, şuña kürä ${\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}$ - Makswell taypılma ağım tığızlığı vektorı dip atağan.

Ädäbiät

• В. П. Карцев. Максвелл. — М.: Молодая гвардия, 1974. (Серия «Жизнь замечательных людей»)
• Статьи из приложения к сборнику: Дж. К. Максвелл. Статьи и речи. — М.: Наука, 1968.
• У. Нивен. Жизнь и научная деятельность Дж. К. Максвелла (краткий очерк 1890 года) // Дж. К. Максвелл. Материя и движение. — М.—Ижевск: РХД, 2001. — С. 14—39.
• К. Коулсон. Межатомные силы — от Максвелла до Шрёдингера // УФН. — 1963. — В. 11. — Т. 81. — С. 545—556.
• И. С. Шапиро. К истории открытия уравнений Максвелла // УФН. — 1972. — В. 10. — Т. 108. — С. 319—333.
• Р. П. Поплавский. Демон Максвелла и соотношения между информацией и энтропией // УФН. — 1979. — В. 5. — Т. 128. — С. 165—176.